Einführung in die Mechanik, Akustik und Wärmelehre by Robert Wichard Pohl (auth.) PDF

By Robert Wichard Pohl (auth.)

ISBN-10: 3662359642

ISBN-13: 9783662359648

ISBN-10: 3662367947

ISBN-13: 9783662367940

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20) und (22) zusammengeiaßt b = -w2 x. (24) Sei weit die kinematische Beschreibung. Zur dynamischen Verwirklichung der Sinusschwingung müssen wir die Grundgleichung ~ = mb hinzunehmen. So erhalten wir ~ 1 = -mw 2 x oder mit der Kürzung D=mw 2 , ~1 +X' (25) = -Dx. Abb. 58. Verwirklichung einer geradlinigen oder ,,linear polarisierten'' Sinusschwingung durch ein einfaches FederpendeL (26) In Worten: Zur Herstellung einer Sinusschwingung braucht man ein lineares Kraftgesetz. Die den Körper beschleunigende Kraft muß der Größe des Ausschlages proportipnal und seiner Richtung entgegengesetzt sein.

Eine Kugel auf einem Karussell, gehalten von der links chung (11) st = stmax· von a befindlichen Blattfeder. Zu diesem Zweck ist die Blattfeder unten drehbar gelagert, ihr oberes Ende liegt hinter dem Anschlag a. Beim Überschreiten einer bestimmten Durchbiegung schnappt die Feder aus. Die dazu gehörige Kraft stmax bestimmen wir mit einem Schnurzug und Gewichtsstücken. Diese Feder genügt nur bis zu einem Höchstwert nmax der Drehzahl, man berechnet diese "kritische" Drehzahl aus Gl. (11). 'max -2 - - .

Hier Abb. 72. Elliptische Schwingungen bei 90 o Phasendifferenz und ungleichen Ampli~ tuden der beiden zueinander senkrechten Einzelschwingungen. Abb. 73. Bei 90° Phasendifferenz verändert man die Gestalt der Ellipse mit den Amplituden der beiden Einzelschwingungen. Abb. 74. Zur Herstellung elliptischer Schwingungen. in der Mechanik zeigen sie uns ohne weiteres, wie elliptisch polarisierte Schwingungen eines Körpers (Massenpunktes) dynamisch zu verwirklichen sind: Für jede der beiden Einzelschwingungen gilt das lineare Kraftgesetz [Gleichung (26)].

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by Kevin
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